(1)距离为R的两个原子之间的相互作用势能可以近似表示为伦纳德-琼斯势
其中表征相互作用强度,表征力程.假设平衡时原子排列在立方点阵的顶点上,即原子的平衡位置为
其中是晶格常数.为简单起见,假设伦纳德-琼斯势的形式在晶体熔化前一直成立,参量和也视为不变.试导出晶格常数的表达式.计算结果中可包含如下常数:
其中是任意正整数,表示对所有不全为零的求和.
(2)试计算近邻原子、次近邻原子和次次近邻原子分别对值的贡献.
(3)严格求解晶体中原子在平衡位置附近的小幅振动是非常复杂的.为简化起见,爱因斯坦假设原子的运动互不干扰,即考虑任意一个原子的振动时,假设其它原子都静止于各自的平衡位置处.在此模型下,求上述晶体中每个原子的小幅振动的圆频率(结果可包含和).
以下假设爱因斯坦模型(包括上述关于圆频率的结果)仍然可适用于大振幅的情形:
(4)原子按振动状态的分布为玻尔兹曼分布:当绝对温度为时,原子的动量大小在内、相对于平衡位置的位移大小在内的概率正比于
其中是动量大小为、位移大小为时原子的能量,是玻尔兹曼常量.已知阿伏伽德罗常数为,试计算上述晶体的定容摩尔热容(须有必要的推导过程).
(5)原子振动的振幅随温度升高而增大.按照林德曼判据,当偏离平衡位置的距离的平均值大于时,晶体就会熔化,其中为常数(量级为0.1).试导出晶体熔点的表达式(结果可包含和).
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y = sin x, x∈R, y∈[–1,1],周期为2π,函数图像以 x = (π/2) + kπ 为对称轴
y = arcsin x, x∈[–1,1], y∈[–π/2,π/2]
sin x = 0 ←→ arcsin x = 0
sin x = 1/2 ←→ arcsin x = π/6
sin x = √2/2 ←→ arcsin x = π/4
sin x = 1 ←→ arcsin x = π/2
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